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时间反演(2)量子力学

时间反演(2)量子力学

作者: 低维量子系统 | 来源:发表于2020-02-08 20:36 被阅读0次

这次学习的目标,是为了学习拓扑量子方面的知识。所以先把核心公式存档,方便查阅。

  • 线性算符

    分配律:\hat{L}(a|\psi\rangle+b|\varphi\rangle)=a\hat{L}|\psi\rangle+b\hat{L}|\varphi\rangle

    共轭:\langle \psi |L^{\dagger}| \varphi\rangle = \langle \varphi |L| \psi\rangle ^*

  • 反线性算符

    分配律:\hat{A}(a|\psi\rangle+b|\varphi\rangle)=a^*\hat{A}|\psi\rangle+b^*\hat{A}|\varphi\rangle

    \langle \psi |A\cdot| \varphi\rangle = [ \langle \psi |\cdot A| \varphi\rangle ] ^*

    共轭:\langle \psi |\cdot A^{\dagger}| \varphi\rangle = \langle \varphi |A\cdot| \psi\rangle ^*

  • 厄米算符(Hermitian)

    \hat{F}^{\dagger}=\hat{F}

  • 幺正算符

    • 线性算符

    • \hat{U}\hat{U}^{\dagger}=\hat{U}^{\dagger}\hat{U}=\hat{I}

  • 反幺正算符(antiunitary)

    • 反线性算符
    • \hat{U}\hat{U}^{\dagger}=\hat{U}^{\dagger}\hat{U}=\hat{I}
    • 与“时间反演对称性”有关

  • 微观世界中的运动方程是薛定谔方程

    i\hbar \frac{\partial \psi(\bf{x},t)}{\partial t}=\hat{H}\psi(\bf{x},t)

    • 例子1: 静电场中的运动电荷(质量m,电量q)。

      i\hbar \frac{\partial \psi(\bf{x},t)}{\partial t}=[-\frac{\hbar^2}{2m}\nabla^2+q\Psi(\bf{x})]\psi(\bf{x},t)

      由经典模型中,时间反演不变,量子中这个结果必然仍成立。波函数的时间反演为\psi_r(\bf{x},t)=\psi^*(\bf{x},-t)

  • 时间演化算符\hat{T}是反幺正算符

    • 分配律:\hat{T}(a|\psi\rangle+b|\varphi\rangle)=a^*\hat{T}|\psi\rangle+b^*\hat{T}|\varphi\rangle

    • \langle \psi |T\cdot| \varphi\rangle = [ \langle \psi |\cdot T| \varphi\rangle ] ^*

    • 共轭:\langle \psi |\cdot T^{\dagger}| \varphi\rangle = \langle \varphi |T\cdot| \psi\rangle ^*

    • \hat{T}\hat{T}^{\dagger}=\hat{T}^{\dagger}\hat{T}=\hat{I}

  • 算符的时间反演变换

    • \hat{T}\hat{x}\hat{T}^{\dagger}=\hat{x}
    • \hat{T}\hat{p}\hat{T}^{\dagger}=-\hat{p}
    • \hat{T}\hat{L}\hat{T}^{\dagger}=-\hat{L}
    • \hat{T}\hat{S}\hat{T}^{\dagger}=-\hat{S}

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