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2020-07-07-2019-J.Rapp

2020-07-07-2019-J.Rapp

作者: 锅炉工的自我修养 | 来源:发表于2020-07-08 09:12 被阅读0次

Radial transport modeling of high density deuterium plasmas in proto-MPEX with the B2.5-Eirene code


Abstract

    1. 高密度(>1^{19}m^{-3}),低温(2-6eV)回旋波放电,在Proto-MPEX通过B2.5-EIRENE进行分析
    1. LP,mach probes,DTS
    1. 研究加热,加料,等离子体产物,从抽气的影响。假设径向输运,计算密度和温度分布;等离子体flow 剖面和功率平衡
    1. 假设三种径向输运系数:
    • 空间常数
    • 径向缩减
    • Bhom(D~Te/|B|)
    1. Bohm 系数 倾向随挥着r的增加而减小
    1. 轴向bohm系数主要依赖轴向磁场结构
    1. 与实验对比发现,Proto-MPEX的输运是bohm diffusion主导的

Introduction

    1. 为了模拟偏滤器相关等离子体态。需要实现高的上游热流和高再循环态
    1. D气,导致在靶板电子密度增加,降低电子温度,和偏滤器的高再循环态等离子体
    1. refs4 表明MPEX可以实现热流20MW/m2上游密度6^{19}m^{-3}
    1. absorbed heating power
    1. 反常输运系数:D=0.75,\chi_{e,i}=1.5m^{2}.s^{-1}
    1. SOLPS已经应用于PSI-I,MAGNUM-PSI,PSI-2,MAGPIE,MPEX和Proto-MPEX
    1. 本工作关注输运系数的影响
    1. 之前的工作关注模拟LPD

DESCRIPTION OF PROTO-MPEX, NUMERICAL TOOLS AND DIAGNOSTICS

    1. 铜线圈水冷,最大磁场2T
    1. 脉冲持续时间0.15s~2s
    1. 高热流(>10MW/m2)高粒子流(~10^{24} m^{2}/s),即使在低密度放电
    1. 近期实现(~*\times 10^{19}m^{-3})高密度放电。通过电子bernstein波,离子回旋加热,靶板区域反应堆相关的靶板等离子体是可以获得的
    1. 碳相关和靶板分子反射发生在300K
    1. 粒子和能量反射系数来自TRIM
    1. 追击直到发生价态改变或者被surface吸收
    1. 分子和原子过程


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    1. 反射、吸收、解析率依赖入射角度,能量和入射粒子和表面材料的影响
    1. 等离子体-中性反应率依赖:等离子体密度和温度,等离子体和中性种类,中性速度分布


      image.png

Boundary conditions and plasma heating distributions

    1. 假设在最后一个网格和沿着场线的solid surface之间存在鞘层。
    1. 靶板下游mach 数接近1,在等离子体产生的区域mach数接近0(回旋天线)
    1. dump靶板处的mach数为0.5
    1. 径向参数输运系数
    1. outer boundary of the grid 通过平均密度温度的衰减长度确定。
    1. 径向衰减长度存在强烈的轴向依赖
    1. code中只提供轴向参数缩放长度
    1. \lambda_{T}=1.5cm, \lambda_{n}=0.75cm(目的是为了匹配芯部数据)
    1. bohm model, (\lambda_{T}=1.0cm,\lambda_{n}=0.5cm)更接近边缘加热的导致的密度和温度峰值,径向梯度可能变的陡峭
    1. 外侧网格的动量方程边界条件平行速度是 zeros shear
    1. 由于边界指定一致的再循环系数,等离子体到达边界,再循环成中性,降低能量,同时进入等离子体。
    1. 在r=0的等离子体区域加进径向梯度消失
    1. 对应的粒子、动量、能流为零
    1. 在几个轴向位置发现径向剖面并非种子在轴心
    1. 计算剖面拟合将会是圆形的
    1. 只需要对原始的边界条件进行些许调整outer radial boundary of the plasma
    1. 为了匹配数据,需要调整粒子和能量输运系数的量级对于空间参数和bhom 系数以及中性的peak 设置以及量级
    1. 空间轴向和径向的居中峰值设置由电子温度和磁场控制。
      热扩散和离子扩散系数的比值设置为2.0,修改离子扩散系数,实现bhom
    1. 加热功率剖面


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      mesh
    1. 基于等离子体密度
    1. TGmode不能在密度在~1e18的范围传播,芯部通过helicon mode加热,TG主要对低密度边界进行加热。
    1. TG加热可能会导致边界剖面的峰值
    1. 模拟表明,更强的边界功率沉积
    1. 边界靶板温度0.026eV
    1. 通过修改albedo或者再循环系数研究抽气速率的影响
    1. 再循环系数和抽气表面: 0.8;290.6cm^{2}
    1. 在扩张腔室为310cm^{2}
    1. 在中心腔室0.99653(area8786cm^{2}
    1. 在空间常数输运系数recy=0.993,为了获得更好的密度数据拟合(靠近dump target plate)

TRANSPORT MODELS

    1. 通过修改D和\chi获得最好的拟合
    1. D=0.5,\chi=1.0m^{2}/s
    1. 如果径向边界条件采用衰减长度边界条件D和\chi需要增加或者缩小,以保持相同的径向流
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    1. model 2: peaked,限制径向流流出网格,导致更多的等离子体流流向target and dump target
    1. 保证更多的电离源出现在边界区域
    1. Bhom,导致到达窗口更大的径向粒子流和更多的中性反射和再循环,可能导致显著的power sink
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    1. 吸收加热功率为16kW(SOLPS 模拟)
    1. 实验100kW,吸收12~47kW.
    1. SOLPS 热流0.7MW/m2与实验0.9MW/m2接近


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COMPARISON OF SIMULATION RESULTS AND DATA

    1. 由于装置非轴对称,我们关注靠近axis的区域
    1. peaked and bhom和实验拟合的较好
    1. peaked和bhom可以很好的模拟匹配靠近靶板的电子密度剖面
    1. 参数输运系数不能有效的重建靠近靶板的剖面
    1. bhom model能够很好的匹配上游剖面。主要因为该区域磁场小,输运系数大
    1. 实验表明边界加热,但是计算没有包含强烈的边界加热项
    1. gas puff导致原子和分子密度增加,强烈的再循环,导致回旋波增加电荷交换。


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    1. bhom case的边界压强显著高于peak case,这可能是由于在等离子体边界抑制分子解离

SUMMARY AND CONCLUSION

    1. 研究不同径向输运系数的影响
    1. bohm model预测在helicon区域更大的径向粒子流和能流
    1. peaked diffusion可以整体的拟合实验数据
    1. 本实用的transport model 说明放电是对流主导的。

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