美文网首页
2020-07-09

2020-07-09

作者: 马鹏飞_47c5 | 来源:发表于2020-07-10 19:38 被阅读0次

Chapter 3 限制弹性材料

1.3 不可压性

不可压材料的形变梯度满足以下性质：

\tag{1} J \equiv \operatorname{det} \mathbf{F} \equiv \operatorname{det} \mathbf{U} \equiv \lambda_{1} \lambda_{2} \lambda_{3}=1

应力张量替换为以下方程：
\sigma_{i}=\lambda_{i} \frac{\partial W}{\partial \lambda_{i}}-p
其中，p为任意标量，p被称为拉格朗日乘子，由于不可压条件，有没有p的结果都是一样的。新的应变能函数可以表示成
W(\mathbf{F})-p(\operatorname{det} \mathbf{F}-1)
名义应力张量可以表示成
\mathbf{S}=\frac{\partial W}{\partial \mathbf{F}}-p \mathbf{F}^{-1}
柯西应力张量可以表示成
\boldsymbol{\sigma}=\mathbf{F} \frac{\partial W}{\partial \mathbf{F}}-p \mathbf{I}
p可以被解释成是静液压。

相关文章

网友评论

      本文标题：2020-07-09

      本文链接：https://www.haomeiwen.com/subject/brsscktx.html

      延伸阅读

      深度阅读

      • 您也可以注册成为美文阅读网的作者，发表您的原创作品、分享您的心情！

      栏目导航

      热点阅读

      关于我们|服务条款|联系我们|2020-07-09|投稿指南|网站地图|RSS订阅|排版工具|手机版

      提供经典美文摘抄,优美散文欣赏,现代诗歌精选,短篇小说,心情随笔,表白情书范文,故事会在线阅读欣赏

      Copyright © 2014-2023 Haomeiwen.com All Rights Reserved. 好美文阅读网 版权所有

      备案信息：桂公网安备 45052102000051号 · 桂ICP备13007215号-3

      本站所收录作品、热点评论等信息部分来源互联网，目的只是为了系统归纳学习和传递资讯

      所有作品版权归原创作者所有，与本站立场无关，如不慎侵犯了你的权益，请联系我们告知，我们将做删除处理！