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1.电场的散度和旋度

1.电场的散度和旋度

作者: liviler | 来源:发表于2020-03-01 16:15 被阅读0次

    基础的知识

    1. 库伦定律
      \mathbf{F}=\frac{Q Q^{\prime}}{4 \pi \epsilon_{0} r^{3}} \mathbf{r}
    2. 数学高斯公式
      \int_{V} \nabla \cdot \mathbf{A} d V=\int_{S} \mathbf{A} \cdot d \mathbf{S}
      就是下面这个形式:
      \iiint_{\Omega}\left(\frac{\partial P}{\partial x}+\frac{\partial Q}{\partial y}+\frac{\partial R}{\partial z}\right) \mathrm{d} v=\iint_{\Sigma} P \mathrm{d} y \mathrm{d} z+Q \mathrm{d} z \mathrm{d} x+R \mathrm{d} x \mathrm{d} y
    3. 斯托克斯公式
      \int_{S}(\nabla \times \mathbf{A}) \cdot d \mathbf{S}=\oint_{l} \mathbf{A} \cdot d \mathbf{l}

    关于上面公式的证明

    电场的旋度和散度

    1. 由库伦定律可以算空间电场分布

    可以根据\mathbf{E}=\frac{\mathbf{F}}{Q^{\prime}}算出\mathbf{E}=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_{0} r^{3}} \mathbf{r}

    • 对于单电荷Q,空间电场为:
      \mathbf{E}=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_{0} r^{3}} \mathbf{r}
    • 对于多个电荷,将各个求和电场叠加:
      \mathbf{E}=\sum_{i} \frac{Q_{i} \mathbf{r}_{\mathbf{i}}}{4 \pi \epsilon_{0} r_{i}^{3}}
    • 如果对于连续体:
      先定义连续体的电荷x'电的密度:\rho\left(x^{\prime}\right)=\lim _{V '\rightarrow 0} \frac{d Q}{d V^{\prime}}
      则由dQ=\rho(x')d_{V'}
      d{E(x)}=\frac{\rho\left(x^{\prime}\right) \mathbf{r}}{4 \pi \epsilon_{0} r^{3}} d V^{\prime}
      所以的得到连续体的电场分布,(其中\mathbf{r}=\mathbf{x}-\mathbf{x'}):
      E(x)=\int_{V^{\prime}} \frac{\rho\left(x^{\prime}\right) \mathbf{r}}{4 \pi \epsilon_{0} r^{3}} d V^{\prime}
    2.由库伦定律可以推导高斯定理

    \int_{S} \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}= \frac{Q}{\epsilon_{0}}

    证明过程如下:
    \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}=E d S \cos \theta=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_{0} r^{2}} \cos \theta d S
    由立体角定义:d \Omega=\frac{\cos \theta d S}{r^{2}}
    \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_{0} } d \Omega
    所以:\int_{S} \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}=\frac{Q}{4 \pi \epsilon_{0}} \int_{S} d \Omega=\frac{Q}{\epsilon_{0}}

    3.电场散度

    由高斯定律:\int_{S} \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}= \frac{Q}{\epsilon_{0}}和高斯公式:\int_{V} \nabla \cdot \mathbf{E} d V=\int_{S} \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}
    得:
    \int_{V} \nabla \cdot \mathbf{E} d V=\int_{S} \mathbf{E} \cdot d \mathbf{S}= \frac{Q}{\epsilon_{0}}=\int_V \frac{\rho}{\epsilon_{0}}dV

    最后得到电场的散度公式:
    \nabla\cdot\mathbf{E}=\frac{\rho}{\epsilon}
    需要注意一点的是,因为公式推导里面的V是任意的,所以电场散度公式对任意点成立【说法好像有点问题,之后修改---2020.3.1】
    故有以下结论:

    1. 电场的散度只和该点的电荷有关,和远处的电荷⽆关
    2. 电荷只激发临近的电场,远处的场通过场的相互作⽤传递出去
    3. 库伦定律->由电荷分布可以求出电场分布,电场散度公式->由电场分布也可以求出电荷分布
    4.静电场的环路定理

    \oint_\mathbf{l}\mathbf{E}\cdot d\mathbf{l}=0

    证明过程如下:

    5.静电场的旋度

    由静电场的环路定理\oint_\mathbf{l}\mathbf{E}\cdot d\mathbf{l}=0和斯托克斯公式\int_{S}(\nabla \times \mathbf{A}) \cdot d \mathbf{S}=\oint_{l} \mathbf{A} \cdot d \mathbf{l}
    得:
    \int_{S}(\nabla \times \mathbf{E}) \cdot d \mathbf{S}=\oint_{l} \mathbf{E} \cdot d \mathbf{l}=0

    可以得到静电场的旋度公式:
    \nabla \times \mathbf{E}=0
    故有以下结论:

    1. 静电场是无旋场
    2. 散度和旋度刻画了电场的局域性质

    其他证明过程:
    \nabla \times \mathbf{E}(x)=\int_{V^{\prime}} \frac{\rho\left(x^{\prime}\right)}{4 \pi \epsilon_{0}}\left(\nabla \times \frac{\mathbf{r}}{r^{3}}\right) d V^{\prime}

    其中运用上面得旋度定义:\nabla \times \frac{\mathbf{r}}{r^{3}}=\left(\partial_{y} \frac{z-z^{\prime}}{r^{3}}-\partial_{z} \frac{y-y^{\prime}}{r^{3}}\right) \mathbf{e}_{x}+\left(\partial_{z} \frac{x-x^{\prime}}{r^{3}}-\partial_{x} \frac{z-z^{\prime}}{r^{3}}\right) \mathbf{e}_{y}+\left(\partial_{x} \frac{y-y^{\prime}}{r^{3}}-\partial_{y} \frac{x-x^{\prime}}{r^{3}}\right) \mathbf{e}_{z}=0

    这是因为:\partial_{x} \frac{y-y^{\prime}}{r^{3}}=\partial_{y} \frac{x-x^{\prime}}{r^{3}}=-\frac{3}{2} \frac{\left(x-x^{\prime}\right)\left(y-y^{\prime}\right)}{r^{5}}
    所以:\nabla \times \mathbf{E}=0

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