直导线，导线环的磁场：比奥—萨法尔定律

作者: 我爱wuli | 来源:发表于2019-04-23 20:06 被阅读0次

直导线、导线环的磁场：比奥—萨法尔定律

整段电流在场点 $P$ 产生的磁感应强度(简称场强)，是所有电流元在 $P$ 产生的场强 $d\vec{B}$ 的矢量积分。图示电流源 $Id\vec{l}$ 对应的 $d\vec{B}$ 的表达式为 $\frac{\mu_{0}}{4\pi}\cdot\frac{Id\vec{l}\times\vec{r}}{r^{3}}$ 。请留意相关矢量的方向。则 $d\vec{B}$ 的方向和大小分别为( )

直导线的磁场需要重点掌握。先要熟悉磁场的方向，做法是：右手大拇指指向电流的流向，四指弯弯抓向磁感线的方向。如图， $M$ 点和 $N$ 点的磁场方向分别为( )

如图所示，有限长导线产生的磁场借助毕奥—萨伐尔定律计算为： $B=\frac{\mu_{0}I}{4\pi a}(\cos\theta_{1}-\cos\theta_{2})$ 。则无限长的导线产生的磁场为( )

如图所示，有限长导线产生的磁场借助毕奥—萨伐尔定律计算为： $B=\frac{\mu_{0}I}{4\pi a}(\cos\theta_{1}-\cos\theta_{2})$ 。则半限长的导线，在图示位置产生的磁场为( )

如图所示，有限长导线产生的磁场借助毕奥—萨伐尔定律计算为： $B=\frac{\mu_{0}I}{4\pi a}(\cos\theta_{1}-\cos\theta_{2})$ 。则任意长度的导线，其延长线上的磁场为

如图所示，有限长导线产生的磁场借助毕奥—萨伐尔定律计算为： $B=\frac{\mu_{0}I}{4\pi a}(\cos\theta_{1}-\cos\theta_{2})$ 。则图示位置处的磁场为( )

导线环的磁场需要重点掌握。先要熟悉磁场的方向，做法是：右手四指弯弯抓向电流的流向，大拇指指向环内磁感线的方向；环外的磁感线方向与环内相反；整条磁感应线未成一个闭合的曲线。如图， $M$ 点和 $N$ 点的磁场方向分别为( )

导线环的磁场需要重点掌握。圆弧导线在环心的磁场为： $\frac{\mu_{0}I}{2R}\cdot\frac{\Delta\theta}{2\pi}$ 。则图中三种情况下，圆心 $O$ 点的磁感应强度分别为()

叠加原理求磁场，请注意方向和正负号。如图所示，有两根互相平行的长直导线，电流为 $I_{1}=I_{2}=I$ ，导线间的距离是 $D$ 。现在在两导线构成的平面内，有场点 $P$ 。 $P$ 点到两个导线的距离分别为 $\frac{D}{3}$ 和 $\frac{2}{3}D$ 。我们约定朝里为正数，则 $P$ 点的磁感应强度应该为( )

叠加原理求磁场，请注意方向和正负号。如图所示，有两根互相平行的长直导线，电流为 $I_{1}=I_{2}=I$ ，导线间的距离是 $D$ 。现在在两导线构成的平面内，有场点 $M$ 。 $M$ 点到两个导线的距离分别为 $\frac{D}{3}$ 和 $\frac{4}{3}D$ 。我们约定朝里为正数，则 $M$ 点的磁感应强度应该为( )

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