图片来自视频[Lecture 21 (EM21) -- Surface waves](https://www.youtube.com/watch?v=wIIABIU3tRw)
红色波峰，蓝色波谷
-
n为折射率，对非磁性介质，n = \sqrt{ \epsilon_r }，即根号下相对介电常数
- 电磁波从波密(n大)到波疏(n小)介质，传播方向（白色）与分界面法线（紫色）的夹角变大
-
n大(波密)的介质中由于相对介电常数大，电磁波波数大（k = \omega * \sqrt{ \epsilon \mu}），而电磁波相速（即传播速度 v_p = 1 / \sqrt{ \epsilon \mu}）小，波长( \lambda = 2*\pi / k)小
- 在图中，n大的介质中波看上去比较密，是波长小的缘故
- 在入射角( \theta_1 )小于临界角( \theta_c = \arcsin{ n_2 / n_1} )时，电磁波在交界面既有折射（透射），又有反射，图中反射波并没有画出。而当入射角大于临界角时，会发生全反射，但此时，介质2（透射区）中还存在透射波，即表面波（第三个入射情况），在法线方向上表面波按指数衰减，但与欧姆损耗引起的衰减不同，沿法线方向没有能量损耗。
- 表面波一般集中在分界面附近，沿分界面传播。
网友评论