第14讲：库伦定理

作者: 一个张不凡 | 来源:发表于2019-04-14 17:58 被阅读0次

第14讲：库伦定理
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第14讲
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静电场库伦定律

知识点

电场和电势分别描述的什么？

电场是单位电荷在某个位置所受到的力，是矢量。
电势是单位电荷在某个位置的能量大小，是标量。

电量为Q的点电荷(场源电荷)，在距离它为 $r$ 的场点产生的电场（场强）和电势分别为？

$\vec{E}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{Q}{r^3}\vec{r}$
$U=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{Q}{r}$

电场和电势遵守何种叠加原理？

电场：矢量叠加
电势：标量叠加

表达题

电量分别为 $Q_{1}=1$ 和 $Q_{2}=2$ 的点电荷(场源电荷)，相距为 $d=2r=2$ ，则其连线中点处产生的电场和电势分别为

解答： $E_1=\frac{1}{4\pi\epsilon}\cdot\frac{Q_1}{r^2}$ , $E_2=\frac{1}{4\pi\epsilon}\cdot\frac{Q_2}{r^2}$
$E_总=E_1-E_2=\frac{1}{4\pi\epsilon}$
$U_总=U_1+U_2=\frac{3}{4\pi\epsilon}$

电量分别为 $Q_{1}=Q_{2}=1$ 和 $Q_{3}=Q_{4}=-1$ 的四个点电荷，分别位于正方形(边长 $d=\sqrt{2}$ )的四个顶点上。则其中心点处产生的电场和电势分别为

$E=2\sqrt{2}\cdot\frac{1}{4\pi\epsilon}\cdot\frac{Q_1}{R^2}$ , $R=1$
$E=\frac{\sqrt{2}}{2\pi\epsilon}$
$U=0$
第14讲：库伦定理

电量分别为 $Q_{1}=Q_{3}=1$ 和 $Q_{2}=Q_{4}=-1$ 的四个点电荷，分别位于正方形(边长 $d=\sqrt{2}$ )的四个顶点上。则其中心点处产生的电场和电势分别为

$E=0$ (根据对称可知）
$U=0$

一个电量为 $dq$ 的点电荷，在距离它为 $r$ 的场点产生的电场和电势为

解答： $dE=\frac{1}{4\pi\epsilon}\times\frac{dq}{r^2}$
$dU=\frac{1}{4\pi\epsilon}\times\frac{dq}{r}$

均匀带电的圆细环( $Q,R$ )在环心O处的场强和电势分别为()

解答：
$E=0$
$U=\int dU=\int\frac{1}{4\pi\epsilon}\cdot\frac{dq}{R}=\frac{Q}{4\pi\epsilon r}$

物理强调建模。如图，求均匀带电的细棒在场点P处的电场和电势，微元取为位于 $x$ 到 $x+dx$ 的一段，则微元公式中的 $dq$ 和 $r$ 分别为(已知电荷密度 $\lambda$ )

解答： $dq=\lambda dx$
$r=\frac{a}{\sin\theta}$

如图，求均匀带电的半圆细环在场点O处的电场和电势，经常把微元取为位于 $\theta$ 到 $\theta+d\theta$ 的一段，则公式中的 $dq$ 为

解答： $dq=\frac{Q}{\pi} d\theta$

积分法求场强，经常需要定性分析合场强的方向。如图，均匀“带负电”的细棒在场点 $M$ 点和 $N$ 点的电场方向分别为

解答：M点的电场水平向右，N点的电场水平向左

如图，均匀带异号电的半圆细环在圆心O点的电场方向为

第14讲：库伦定理

解答：水平向左

细棒或细环带电体求电场 $\vec{E}$ 的思路是：

(a)考虑带电体的对称性，分析出合场的方向，记为 $\vec{e}$ ；
(b)取合适的电荷微元 $dq$ ，找到该微元到场点的距离 $r$ ，
(c) 借助点电荷公式，写出微元在场点产生的电场大小 $dE$ ，进而写出 $dE$ 在合场方向 $\vec{e}$ 上的投影 $dE_{x}=dE\cdot\cos\theta$ 。
(d)计算定积分。

现在求均匀带电的细棒( $Q,L$ )在场点P处的电场，让我们按照以上四个步骤研究该问题。

第一步，定性分析出该场点合场强的方向，可能的结果为

(1) $\vec{e}_{x}$
(2) $\vec{e}_{y}$

第二步以中点为原点建立坐标轴。微元取为位于 $x$ 到 $x+dx$ 的一段，则公式中的 $dq$ 和 $r$ 分别为

(3) $dq=\frac{Q}{L}\cdot dx$ ， $r=\sqrt{h^{2}+x^{2}}$
(4) $dq=\frac{Q}{L}\cdot dx$ ， $r=\sqrt{h^{2}+4x^{2}}$

第三步分析该微元的场强 $dE$ ，以及 $dE$ 在合场方向 $\vec{e}$ 上的投影，可能的结果为

(5) $dE_{y}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r^{2}}\cdot\frac{h}{r}$
(6) $dE_{y}=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r^{2}}\cdot\frac{x}{r}$

第四步，把第二步的结果代入第三步的积分表达式中，计算定积分，有如下列法

(7) $\int_{-L/2}^{L/2}\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r^{2}}\cdot\frac{h}{r}$
(8) $\int_{0}^{L}\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r^{2}}\cdot\frac{x}{r}$

则正确的方程组是( )

解答：(1) (3）（5）（7）

现在求均匀带电的半圆细环( $Q,R$ )在环心O处的电场，让我们按照以上四个步骤研究该问题。
第一步，定性分析出该场点合场强的方向，可能的结果为

解答：水平向右

第二步，微元取为位于 $\theta$ 到 $\theta+d\theta$ 的一段圆弧，则公式中的 $dq$ 和 $r$ 分别为

解答： $dq=\frac{Q}{\pi}d\theta,r=R$

第三步分析该微元的场强 $dE$ ，以及 $dE$ 在合场方向 $\vec{e}$ 上的投影，可能的结果为

解答： $\int{dE_x}=\int_{\frac{\pi}{2}}^{\frac{3\pi}{2}}\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\frac{dq}{r^2}\cos\theta d\theta$

第四步，把第二步的结果代入第三步的积分表达式中，计算定积分，有如下列法

解答： $\int{dE_x}=\int_{\frac{\pi}{2}}^{\frac{3\pi}{2}}\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\frac{\frac{Q}{\pi}}{R^2}\cos\theta d\theta$

细棒或细环带电体求电势 $V$ 的思路更简单，因为电势是标量叠加原理。其基本思路是，

(a)取合适的电荷微元 $dq$ ，找到该微元到场点的距离 $r$ ，
(b)借助点电荷公式，写出微元在场点产生的电势 $dV$ ，
(c)计算定积分。
现在求均匀带电的半圆细环( $Q,R$ )在环心O处的电势
第一步，微元取为位于 $\theta$ 到 $\theta+d\theta$ 的一段圆弧。则公式中的 $dq$ 和 $r$ 分别为
(1) $dq=\frac{Q}{\pi}\cdot d\theta$ ， $r=R$
(2) $dq=\frac{Q}{R\pi}\cdot d\theta$ ， $r=R$
第二步写出该微元在该点的电势 $dV$ ，可能的结果为
(3) $dV=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r}$
(4) $dV=\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r}\cdot\sin\theta$
第三步，把第二步的结果代入第三步的积分表达式中，计算定积分，有如下列法
(5) $\int_{0}^{\pi}\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r}$
(6) $\int_{0}^{\pi R}\frac{1}{4\pi\epsilon_{0}}\cdot\frac{dq}{r^{2}}\cdot\sin\theta$ <br则正确的方程组是( )