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1. 为什么需要场子？
对于任意一个辐射场，如果场源是静止的，那么我们可以轻易地通过实验获得场的数据，然后进一步抽象出场强公式。但是，当场源运动时，我们就变得无能为力了。一些人会想到使用狭义相对论来计算场强公式，可是却说不出合理性，只是认为那样算就对了。实际上，使用狭义相对论计算的仅仅是观测场强的一种特殊情况，远不能涵盖辐射场强和观测场强这些方面。
对于任意一个辐射场，场的传播都存在速度。传统的场论无法体现出场的传播速度，即场公式应该包含场源的运动速度和场的传播速度。
为了研究场源运动的情况，我们必须把场进行量子化，然后通过研究场子来研究场。
2. 场子论是什么？
场子论实质是一个数学模型。场子论用来研究辐射场，但是不是具体的场，如：电场和引力场。只要某个场是辐射场，那么就可以使用本模型来对它进行研究。
场子论描述如下：
1) 所有辐射场皆由场子构成（场的量化）；
2) 每个场源至少与两种不同的场子相互作用，场子之间可以相互转化；
3) 场子相互转化后，运动速率大小改变，方向保持不变（本模型重点）；
4) 至少一种场子以一定的速度c2向外辐射，同时另一种场子以一定的速度c1射向场源；
5) 观测者在场中运动符合观测效应。
场子论特点如下：
1) 场子流形成场；
2) 至少存在两种类型的场子流；
3) 场源负责对场子流进行相互转化；
4) 场子流的强度就是场的强度；
5) 场子流的强度除了与场源有关，还与观测者的运动状态有关。
3. 场子论模型
假设存在至少两种场子，分别是场子α和场子β。假设场源既可以把场子α转化为场子β，又可以把场子β转化为场子α。
α场子速度为c1，质量为m1；β场子速度为c2，质量为m2。他们存在以下关系：
c1 > c2
m1 < m2
α内能 < β内能
即质量越小，速度越快，内能越小。
当场源对场子α和场子β进行相互转化时，因为场子的总质量不会改变，速度大小发生改变，所以场子动量发生改变，因此场源在转化场子时受到冲力。
图 1
如图1所示，场源对场子α和场子β进行相互转化，从而获得冲力。当场子α转化为场子β时，场子动量减少，场源获得一个向右的冲力。当场子β转化为场子α时，场子动量增加，场源同样获得一个向右的冲力。
本模型不针对任意特定的辐射场，后续的讨论都是假设电场、引力场满足这个模型。
4. β场
β场由场子β构成。如果存在两种不同的β场子，且场源只吸收其中一种β场子，而排斥另外一种β场子，那么场源之间存在吸引或者排斥的关系。如果场源互相吸收对方发出的β场子，那么场源之间相互吸引；如果场源互相排斥对方发出的β场子，那么场源之间相互排斥。不过，有时候相互吸引的场源在某种条件下也会相互排斥。
4.1. 运动场源
4.1.1. 场强上下不对称
当场源运动时，打到场源的场子就会增多，被转化出来的另外一种场子也会增多。假设场子α的浓度各个方向都是均匀的，当场源沿着y轴运动，其辐射出的β场该如何？
图 2
如图2所示，辐射出的β场左右对称，上下不对称。上面的场强弱于下面的场强。因为场源上表面接收到更多场子α撞击，所以场源把更多的从上往下的场子α转化成场子β，然后向下辐射出去。
图 3
如图3所示，红色面为场源运动速度为0.9c2的场强面1，绿色面为场源运动速度为0.5c2的场强面2，浅蓝色面为场强等于1的场强面3。面3与面1、面2的相交线呈椭圆形。从椭圆可以看出，场源运动速度越快，椭圆中心偏移坐标原点就越大。因为相交线是场强相等的线，即等强线，所以离坐标原点相同的距离的点，y为负的点，要比y为正的点的强度强。换句话说，y=1处的场强小于y=-1处的场强。
4.1.2. 场方向存在夹角
当场源运动时，空间中某个点的场子的运动方向与场源存在一个夹角。场源运动速度越高，夹角就越大。
图 4
如图4所示，当场源从C运动到A时，场子也从C运动到B，很明显存在一个夹角δ。如果AC距离越大，表明v越大，那么夹角δ就越大。
图 5
如图5所示，红轴为x轴，绿轴为y轴，蓝轴为δ，灰面为v=0，红面为v=0.9c2，绿面为v=0.5c2。从图可以看出，y=0时，角度差δ最大；速度v越大，角度差δ越大。
4.2. 运动观测者
4.2.1. 观测场强
观测者其实也是场源。根据模型可知，观测者把β场子转化回α场子获得冲力。如果观测者转化的β场子越多，那么就获得越大的冲力。也就是说，观测者观测到的场强是与其运动有关。如果观测者运动方向与场子传播的方向相同，那么观测到的场强小于其静止的场强。如果观测者运动方向逆着场子传播方向，那么观测到的场强大于其静止的场强。
4.2.2. 洛伦兹变换
当场源和观测者都在x轴上，且都以相同速度沿着y轴方向运动时，观测者运动时观测到的场强与其静止时的符合洛伦兹变换关系。
其中，Eo为观测者运动时观测到的场强，E为观测者静止时观测到的场强。
4.2.3. 吸引变排斥
场源对场子的转化能力存在极限。如果打到场源的场子不断增加，超出转化极限，那么场源将把多余的场子反弹回去。
假设两个场源是相互吸引的，那么说明他们都吸收对方发出的β场子，然后转化为α场子。如果两个场源相对加速运动，那么彼此观测到的场强都增多。当观测场强达到极限时，场源再不会吸收场子，而是反弹这些场子。当反弹的场子逐渐增加时，吸引慢慢转化为排斥。
典型的例子是原子的电子运动。核外电子既不能远离原子核，也不能靠近原子核。当电子远离原子核时，电场力就会把电子拉回来。当电子射向原子核时，电子反弹的场子β增多，吸引力就会变成排斥力，电子就会被推离原子核。因此，原子的结构是稳定的。
5. α场
α场由场子α组成。当场源将场子α不断地转化为场子β时，场子α源源不断地射向场源，从而形成了α场。
当场源静止时，其既辐射β场，又形成α场。其它场源置于其中时，会受到两个场的作用，其受力是两个场力之和。
如何理解α场？想象在平静的湖面上，一艘船快速掠过，形成一个中间低两边高的凹形水面。这个凹形水面就是α场，任何漂浮在水面上的东西都会向中间滑去。
α场力总是使两个场源相互吸引的。
5.1. α空穴
如果不存在场源，那么空间中的任意一个点都有α场子从西面八方射来，他们相互抵消，所以α场强等于0。
如果存在场源，那么场源把α场子吸收，转化为β场子，向外辐射。此时，就形成了α场子空穴，场源四周的α场子源源不断射向空穴，形成了α场。
如果把α场子射向场源理解为α空穴向外辐射，只是方向不同而已，那么，α空穴场和β场形式完全统一，计算也统一，只是传播速度大小不同。
6. 场子论有哪些应用？
场子论是一种数学模型，计算很复杂，需要考虑的因素较多，包括：场源的运动速度、观测者的运动速度、场子α的运动速度和场子β的运动速度。幸运的是，现在计算机科学很发达，这些计算全部都可以由计算机来完成。
场子论比洛伦兹变换覆盖更广的范围，洛伦兹变换仅仅是场子论里的一个特例。
场子论适合应用于运动的辐射场的研究，如：运动电场和运动引力场。
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