2020-sala
Simulations of Argon plasmas in the linear plasma device GyM with the SOLPS- ITER code
Abstract
- 线性装置play a pivotal role in PMI 研究
- 两点模型进行分析
- sole exception of the simulation neutrals pressure
- standalone simulation EIRENE
- highlighting the role of neutral-neutral elastic collision
Introduction
- 中性原子和分子出现在边界等离子体由于从plasma facing materials(PFMs)和注入目的的再循环
- 不包括自洽湍流
- 偏滤器的封闭性,和Ne和N注入的影响。
- numerically simulate plasmas in linear plasma devices(LPDs)
- plasma-material interaction(PMI)
- kastelewicz first SOLPS4.0
展示了线性装置的计算网格
- refs14预测了主等离子体参数
- SOLPS5.0~MAGPIE&PROTOT-MPEX(射频加热)
- SOL-EDGE 应用到POLOT-PSI理解不同的原子物理模型
- refs20 研究抽气和进行输运系数的研究,输运和原子过程重要性分析
- 基于两点模型[21,22]
- 平均场输运(柱形几何结构)
- 本工作,基于SOLPS-ITER中使用Ar对LPDs 的PMI模拟研究
- 研究等离子体湍流和基本物理
- to the best of our knowledge
- refs35,36 Ar杂质起功率耗散的目的
- LPDs中Ar作为主等离子体refs in [37,38]
- EIRENE standalone simulations are presented
The numerical model
SOLPS-ITER modeling of LPDs
- B2.5计算流体方程(连续性方程:计算平均密度,电子和离子温度,离子动量和电流密度)
- 把背景等离子体传递给EIRENE,计算中性轨迹
- EIRENE与背景等离子体的交互计算。和对应的源项传递给B2.5的方程
- 运动参考系转化为几何参考系
- ez为环向
-
三个度量系数hx,hy,hz。x-coordinate varies along the flux surfaces,y- coordinate is perpendicular to them
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-
-
-
导致几个方程项的消除,这些项可能和drift相关
-
the B2.5 equation for Ar plasma in LPDs
- 最新的SOLPS基于Zhdanov 公式
- 等离子体由"
",离子连续性方程
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- 等离子体由"
-
在径向,输运主导离子的速度的y分量
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-
- 假设电流都是通过电子携带的
- 电子电子密度通过准中性条件计算(任何地方斗鱼
相同)
- 电子电子密度通过准中性条件计算(任何地方斗鱼
- 离子的平行速度通过计算平行离子动量方程获得
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- 离子的平行速度通过计算平行离子动量方程获得
- 电子的能量平衡方程为:
GyM 介绍
- 腔室为柱形不锈钢真空室(0.25mD, 2.11mL,10coils)
- 射频源(3kw and 1.5kw)
-
LP, 喷气口,低温pump
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-
-
Ar的等离子体参数
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-
-
磁场的计算 grad-shafranov方程:
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-
-
LPD和外部线圈电流相比可以忽略等离子电流
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-
-
ECR(电子回旋共振分布)
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-
- 等离子体参数通过LP获得(
)
- 等离子体参数通过LP获得(
Simulation setup
- north boundary~ outermost surface
- 假设沿着x轴度对称(axial)
- 抽气albedo
- puffing inside the west boundary(transparent surface)
-
网格及主要装置位置
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-
- 极向输运基本被湍流主导,不能通过SOLPS自洽模拟。
- 输运系数作为只有参数,调整以匹配实验剖面
- RF源作为是额外的用户指定的,电子能量方程项
-
假设功率在径向为常数,在轴向为高斯分布
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-
-
本文研究抽气、径向输运系数的影响以及外部功率的影响
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-
- 置于靶板位置的边界条件,社会之为标准的bohm sheath 边界
- 在对称轴,我们假设所有的等离子参数消失。
- 对于north boundary,使用衰减长度描述等离子体参数
- 对于north boundary,使用衰减长度描述等离子体参数
- 对于平行动量流:假设平行动量流消失
度密度:
, 和装置匹配的平均自由程于和装置特征长度相当,不满足高碰撞限制条件
- 需要考虑平行输运系数的动态修正
- 通过对电子和离子添加流限制实现。
- 电子和离子的流限制设置为0.15
- 粘滞和超热电子系数和摩擦力流限制设置为0.5
- 不同的流限制被评估,发现他们的影响可以忽略
- 模拟的反应
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由于低温(below 8eV)低密度(below)高价Ar不能被电离
- 模拟的反应
- 测试了
的贡献,发现
- 测试了
Results and discussion
B2.5+EIRENE
-
PUMP effective
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-
- 电子密度为单调函数,峰值出现在装置轴心,朝真空壁缓慢降低。
- 电子温度和等离子体电势,显示出相同的剖面:峰值出现在vessel的边界
- 电子温度分布表明,电子温度受到电子功率分布的强烈影响 refs in 【16】
- 假设功率分布,径向参数,轴向高斯
- 为证明芯部功率密度决定
,发现径向高斯,峰值出现在轴心,温度剖面随R线性减小
- 为证明芯部功率密度决定
- 极向双极扩散
- 极向双极扩散
- 抽气对模拟剖面的影响非常大
- 低抽气率,导致高的中性密度,进而导致RF吸收的能量迅速电离,导致电子密度的增加。同时,粒子温度也提高,因为离子不是直接被RF加热,而是通过电子-离子碰撞加热的
- 输运系数主要影响径向剖面 ,更大的输运系数,导致根平的剖面
- 高输运系数,导致对应大量的径向粒子移除,导致更低的密度,更高的温度
- 外部功率的影响
800W?? OR 800kW
- 输入功率显著影响电子密度,对等离子体电势和温度的影响较小
- 固定的中性数量,更多的电子ECR加热功率,过度的电子能量会在与Ar原子的碰撞中有效的耗散,导致Ar原子电离。(这与GyM一致,因为电离度相当低)
two-point analysis of the simulation results
- 使用每一个flux tube 所有稳态价态密度和电子温度守恒方程(在轴向)
- west target 作为上游,east target作为下游。
- 连续性方程最强的源项是Ar原子电子电离产生的
- 连续性方程最强的源项是Ar原子电子电离产生的
- 电离收到外部输入吸收功率的强烈影响。
-
密度和压强梯度扩散作为负的源。不考虑复合(case中可忽略)
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-
![](https://img.haomeiwen.com/i16055595/e7f29c62cef7d48d.png)
- Ar+项的导致辐射损失显著增加不包括更高价态的电离
comparison with experimental results
- 线圈电流为600A
- gas puff 1sccm
-
RF 1800W
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-
- 未考虑ECR 的模拟细节,计划采用更进行的LP
- 获得中性压2.78e-6相比实验(54.6e-6mbar)被严重低估
EIRENE standalone simulations
- 为进一步研究压力差异,固定再循环系数,进行EIRENE alone模拟
- 固定RECYCT=0.99682 变化喷气率为0.2~5sccm (
)
- 固定RECYCT=0.99682 变化喷气率为0.2~5sccm (
- 差异的原因,eirene model没有包含中性-中性碰撞
- Ar-Ar 弹性碰撞被包含,通过BGK近似
Conclusions
- 不含类H的物理模型,是不完整的,需要进一步的研究。
- Ar 输运的模拟恢复的背景等离子体会作为ERO2.0的输出
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