对称阶段

二维圆柱低速定常绕流的流型只与Re数有关。在Re≤1时，流场中的惯性力与粘性力相比居次要地位，圆柱上下游的流线前后对称，阻力系数近似与Re成反比(阻力系数为10~60)，此Re数范围的绕流称为斯托克斯区；随着Re的增大，圆柱上下游的流线逐渐失去对称性。

U. Frisch, 1995, p3
U. Frisch, 1995, p4

当Re>4 (Re around 5)时，沿圆柱表面流动的流体在到达圆柱顶点（90度）附近离开壁面，分离后的流体在圆柱下游形成一对固定不动的对称漩涡（附着涡，recirculating standing eddies），涡内流体自成封闭回路而成为“死水区”（阻力系数2～4）；随着Re的增大，死水区逐渐拉长圆柱前后流场的非对称性逐渐明显，此Re数范围称为对称尾流区。

U. Frisch, 1995, p5

非对称阶段

(Re around 40,the first true loss of symmetry occurs by an Andronov-Hopf bifurcation which makes the flow time-periodic)

The flow in the immediate neighborhood of the bifurcation point

Re>40以后，附着涡瓦解，圆柱下游流场不再是定常的，圆柱后缘上下两侧有涡周期性地轮流脱落，形成规则排列的涡阵，这种涡阵称为卡门涡街；此Re数范围称为卡门涡街区（阻力系数1～2）。

U. Frisch, 1995, p7

需要说明的是，此时流动在某种程度上还是上下对称的，因为周期性的涡阶是完全的上下镜像。且z方向上流动一致，z-invariance，（受限于圆柱一定有固定壁面，不可能无限长，实验无法给出结果），有模拟指出40到75的Re会使z方向的流动一致受到自发破坏[Rivet, 1991]。

Re>300以后(not accurately known)，圆柱后的“涡街”逐渐失去规则性和周期性，但分离点（约82度）前圆柱壁面附近仍为层流边界层，分离点后为层流尾流。下图显示了2个对称圆柱后的流动，Re=240。

双圆柱，Re=240

继续增大Re

双圆柱，Re=1800
圆柱阵列，Re=1360
圆柱阵列

当Re*>200000~400000时（这个数字是百度百科里来的，似乎不准确，有待更新），层流边界层随时有可能转涙为湍流，分离点后移至100度以后，湍流时绕流尾迹宽度减小，阻力系数骤减（从1减到0.2）。

充分发展湍流