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1. 描述
场子论描述如下：
1) 所有辐射场皆由场子构成；
2) 每个场源至少与两种不同的场子相互作用，场子之间可以相互转化；
3) 场子相互转化后，运动速率大小改变，方向保持不变；
4) 至少一种场子以一定的速度c2向外辐射，另一种场子以一定的速度c1射向场源；
5) 观测者在场中运动符合观测效应。
2. 定义
2.1. 辐射场
辐射场是一种场，他的特点是场源静止时场强与半径的平方成反比。常见的辐射场有：电场、磁场、重力场。这种场的场源会不断地向外辐射出场子。
2.2. 场源
可以把一种场子转化为另外一种场子的物质。
2.3. 场子
场子是一种具备质量的粒子。一个辐射场源至少与两种不同的场子相互作用，他们的质量不同，速度不同，可以相互转化。一种场子不断地射向场源，场源把他们转化为另外一种场子不断地向外辐射。我把射向场源的场子称作场子α，场源辐射出的场子称作场子β。
2.4. 转化率
场源把射到它的场子转换成另外一种场子的比率。如果场源可以把所有射向它的场子α全部转化为另外一种场子β，那么场源对场子α的转化率是100%。同理，如果场源可以把所有射向它的场子β全部转转化为另外一种场子α，那么场源对场子β的转化率是100%。转化率与单位时间内射向场源的场子数量有关，如果数量越大，那么转化率就越低。
2.5. 观测者
如果一个场源在其它场源激发的场中运动，那么他就是一个观测者。他观测到其它场源的场强与他自身运动有关。
2.6. 观测效应
观测者受到的场的作用与其观测到的场强有关。如果他观测到的场强越大，那么他受到的作用就越大，反之就越小。我把这种效应叫做观测效应。
一般地，如果观测者运动方向迎着场辐射方向，那么观测到的场强就越强，反之就越弱。当观测者运动速度大于或者等于场子传播速度，且方向与场传播方向相同，那么观测到的场强为0。
3. β场
场源吸收α场子，向外辐射出β场子，构成β场。
如何理解β场？β场就像灯向四周不断的发射出光而形成的光场一样。
α场子速度为c1，质量为m1；β场子速度为c2，质量为m2。他们存在以下关系：
c1 > c2
m1 < m2
即质量越小，速度越快。
3.1. 场源运动与激发场
当场源运动时，其在空间中激发的场强E与其运动速度v有关。
图1
如图所示，场源在A处以速度v沿着y轴运动，四周的场子α撞击到场源，经过场源转化后，变成场子β，向四周辐射出去。场子β在B处出形成的场强和场方向与场源静止时所形成的有所不同。
因为场子β传播速度为c2，所以B处的场强实际上是场源在C处辐射的场子β形成的，只要算出C的位置，那么就可以知道B处场强的方向。
3.1.1. 场方向推导
先求出CB之间的距离d2：
因为场源从C到A的运动时间等于场子β从C传播到B的时间，因此
根据韦达定理，
上述方程求根公式为：
故：
因为场源是沿着y轴运动，此时位置为坐标原点，所以y2必须是负数，因此
B处场强的方向使用x轴的夹角θ表示为：
公式 1
考虑y1的特殊情况，即当y1等于0时，则x轴上的点的场方向可以表示为：
公式 2
公式2是公式1的一个特例。从公式2可知，如果v速度越大，那么场方向的偏角就越大。
当y2等于y1时，θ等于0，不存在垂直的分量。
为了直观理解公式1，假设v等于0.5c2，则，
同理，假设v等于0.9c2，则，
角度差δ以3D图表示为：
图 2
如图 2所示，红轴为x轴，绿轴为y轴，蓝轴为δ，灰面为v=0，红面为v=0.9c，绿面为v=0.5c。从图可以看出，y=0时，角度差δ最大。速度v越大，角度差δ越大。
为了方便后续的推导，使用x轴方向和y轴方向的比例来表示场强的方向。
(x1,y1)到(0,y2)的距离d可以表示为：
如果使用i来表示场强方向，那么各个坐标轴的分量如下：
推导ix:
公式 4
推导iy:
公式 5
3.1.2. 场强推导
当场源静止时，打到场源的场子α各个方向都是均匀的，从场源辐射出去的场子β也是各个方向均匀的。当场源沿着y轴运动时，打到场源的场子α就不再均匀。场源前表面碰到的场子α比场源后表面的多，导致场源后表面辐射出的场子β比前表面的多。对于场子β形成的场来说，场源后面的场强大于场源前面的场强。
图 3
如图 3所示，场源沿着y轴运以速度v运动，那么各个方向的速度分量v’可以表示为：
假设场子转换效率是100%。因为场子α的浓度是不变的，所以如果场源的运动速度越快，那么就会有更多的场子β被场源转化，辐射出的β场就越强。
假设场子α的速度是c1，则场子β在某点的场强可以表示为：
其中，k为常数，v’场源运动速度的分量。
如果场源运动速度是0，则
所以可得：
公式 6
其中，c1和v取正数；θ为场强方向与x轴的夹角；场强方向与速度分量方向相反，即θ+π。
根据以上推导可知：
也就是说，如果求出静态场强，那么就可以通过公式6求出运动场源的场强。
现在计算y2处激发的场强在x1和y1处的静态场强度。
因为(x1,y1)到(0,y2)的距离d为：
根据场的计算公式E=k’/r^2，得
公式 7
考虑特殊情况，即当y1等于0时，
公式 8
为了直观理解公式7，假设k'=1，c1=3*c2，公式7可以表示为：
假设v等于0.5c2，则
假设v等于0.9c2，同理可以推导出：
把v等于0.5c2和v等于0.9c2的场强绘制出的图如下：
立体图：
图4-1
俯视图：
图4-2
如图4所示，红色面为场源运动速度为0.9c2的场强面1，绿色面为场源运动速度为0.5c2的场强面2，浅蓝色面为场强等于1的场强面3。面3与面1、面2的相交线呈椭圆形。场源运动速度越快，椭圆中心偏移坐标原点就越大。因为相交线是场强相等的线，所以离坐标原点相同的距离的点，y为负的点，要比y为正的点的强度强。
由以上结果可知，如果两个场源之间相互吸引，且一前一后地一起运动，那么后面的场源受到的吸引力大于两个场源静止时的吸引力。我把这种效应称作拖曳效应。
为了后续推导的方便，场强使用x轴和y轴的分量来表示，则：
公式 9
同理可以推导y轴方向的场强公式：
公式 10
3.2. 运动场源的受力分析
下面分析两个场源的相互作用。
图 5
如图所示，场源A从坐标原点以速度v1沿着y轴运动，场源B在(x1,y1,0)处以速度v2(vx,vy,vz)运动。因为场源B运动，所以其观测到的场源A激发的场强与其静止时观测到的不同。要分析场源B的受力，必须先分析场源B观测到的场强。
3.2.1. 观测场强
观测场强与观测者的运动速度有关。如果观测者运动方向与场子传播的方向相同，那么观测到的场强小于其静止的场强。如果观测者运动方向逆着场子传播方向，那么观测到的场强大于其静止的场强。
观测场强使用公式表示：
其中，场子β的速度c2的方向为场强方向。
对于xy面上的场源B，其观测到的场强公式（只研究xy面是因为所以经过y轴的面是等效的）：
公式 11
其中，i,j,k为向量x,y,z三个方向。
如何理解这条超复杂的公式呢？下面考虑一下这种特殊情况，即场源B在(x1,0,0)处，运动速度为v2(0,vy,0)，公式可以变为：
如果vy等于v，那么得
在这种特殊情况下，观测者观测到的场强很明显符合洛伦兹变换。也就是说，洛伦兹变换是一个特例。
把E代入公式可得x轴上，垂直运动的场源B观测到的场强公式：
公式 12
如果场源B在x轴上垂直运动，即运动速度为v2(vx,0,0),那么可得：
公式 13
如果v等于0，即场源A不运动，则
公式 14
3.2.2. 转化率与观测场强
如果场源A和B是相互排斥的场源，场子β无法穿透场源，故场子β无转发率这种说法，观测场强越强，场源受力越大。因此，以下所述的转化率均是指相互吸引的场源。
以上推导均以场源的转化率为100%的情况来进行推导的，如果考虑转化率，那么事情就变得更加复杂了。
一般地，单位时间内射到场源的β场子越多，场源对这些场子的转化效率就越低。
当场源B高速射向场源A，由公式14可知，在转化率是100%的情况下，场源B受到的吸引力将变大。
但是，实际上，场源B对场子β的转化率降低，一部分场子无法穿透场源B，被场源B反弹回去。转化率越低，就会有越多的场子被反弹，导致场源B受到的吸引力变小。如果场源B反弹的场子β远大于其吸收转化的场子β，那么场源B的受力由原来的吸引力变成排斥力。
典型的例子是原子的电子运动。核外电子既不能远离原子核，也不能靠近原子核。当电子远离原子核时，电场力就会把电子拉回来。当电子射向原子核时，电子反弹的场子β增多，吸引力就会变成排斥力，电子就会被推离原子核。因此，原子的结构是稳定的。
3.2.3. 转化率与场源受力
场源对场子β的转化能力是有限的，当场源对场子β的转化达到饱和时，不管观测到的场强如何增强，转化出的场子α是固定的。
把使得场源转化进入饱和的观测场强定义为
即临界场强。
当场源B的观测场小于临界场强时，转化率是100%，所有上述公式都可以使用；当场源B的观测场等于临界场强时，场源B受到的场的吸引力为最大的；当观测场强大于临界场强时，多余的场子将被场源反弹，场源B受到的排斥力开始增加。
斥力计算：
排斥力按场源相互排斥的情况来计算，即按排斥场强来计算，排斥场强可以无限大。
4. α场
α场由场子α组成。当场源将场子α不断地转化为场子β时，场子α源源不断地射向场源，从而形成了α场。
当场源静止时，其既辐射β场，又形成α场。其它场源置于其中时，会受到两个场的作用，其受力是两个场力之和。
如何理解α场？想象在平静的湖面上，一艘船快速掠过，形成一个中间低两边高的凹形水面。这个凹形水面就是α场，任何漂浮在水面上的东西都会向中间滑去。
α场力总是使两个场源相互吸引的。
场源运动时，α场很复杂，有待以后进一步描述。
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